Nach der Gleichung (2.4) kann die gesamte Ladung in einem Raumgebiet begrenzt durch die Fläche A durch
| (2.1) |
ausgedrückt werden.
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Integration über eine Kugelfläche mit einer Punktladung im Zentrum
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Wir betrachten eine kugelsymmetrische Situation um eine Punktladung Q. Wir definieren den Normalenvektor am Ort als = ∕ = ∕r. Das Oberflächenelement da ist da = r2 sin ΘdΘdφ.
Das elektrische Feld an der Kugeloberfläche ist
| (2.2) |
Wir erhalten damit das Gausssche Gesetz
Die Grösse Φ = ∫ Oberfläche·d ist der Fluss des Vektorfeldes oder der Fluss des elektrischen Feldes durch die Oberfläche. Dieses Integral kann vereinfacht werden, indem wir die dielektrische Verschiebung
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einführen. Die Einheit der dielektrischen Verschiebung ist [] = C/m2 = As/m2.
Weiter ist
| (2.5) |
Allgemein gilt die obige Gleichung für beliebige geschlossene Flächen S, die das Volumen V (S) einschliesst.
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Approximation von beliebigen Oberflächen durch Kugelsegmente. Approximation einer kontinuierlichen Ladungsverteilung durch Punktladungen.
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Mit dem Gaussschen Satz (Gleichung (C.1)) kann die Gleichung umgeschrieben werden in
| (2.7) |
Diese Gleichung muss für alle Oberflächen S gelten. Deshalb müssen die Integranden gleich sein
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Dies ist die Differentialform der Gleichung für die elektrische Verschiebung. Die physikalische Interpretation ist: die Ladungen sind die Quellen (Divergenz) der elektrischen Verschiebung und damit des elektrischen Feldes.
Im ladungsfreien Raum lautet Gleichung (2.8): div () = 0. Diese Gleichung ist mathematisch äquivalent zur Kontinuitätsgleichung strömender inkompressibler Flüssigkeiten. Für deren Geschwindigkeitsfeld () gilt nämlich div () = 0.
Es gibt Moleküle, bei denen die negativen und die positiven Ladungen getrennte Schwerpunkte haben. Eine negative Ladung −q im Abstand von einer positiven Ladung q heisst Dipol mit dem Dipolmoment
| (2.9) |
Die Einheit des Dipolmoments ist [p] = Cm. Der Vektor des Dipols zeigt von −q nach +q.
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Kräfte auf einen Dipol im homogenen elektrischen Feld.
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Im homogenen elektrostatischen Feld wirkt auf die positive Ladung die Kraft und auf die negative Ladung −. Zusammen bilden diese beiden Kräfte ein Kräftepaar und erzeugen damit ein Drehmoment
| (2.10) |
Versuch zur Vorlesung: | |
Drehmoment auf einen elektrischen Dipol (Versuchskarte ES-30) | |
Folien zur Vorlesung vom 27. 04. 2009: PDF | |