In allen Bereichen zweier koaxialer zylinderförmiger Leiter

Nach Abschnitt B.3 ist $E_{r}=\frac{\sigma R}{\epsilon_0}$ wenn die Ladungsdichte $\sigma$ auf der Zylinderschale mit $R<r$ aufgebracht ist. Wir betrachten zwei konzentrische Zylinder mit den Radien $R_1 < R_2$ und deren Oberflächenladungsdichten $\sigma_1$ und $\sigma_2$. Für $r<R_1$ gilt

$$E_{r}=0\; \hbox{für $r<R_1$}$$

Für $R_1 < r <R_2$ existiert allein das Feld des inneren Kreiszylinders. Also ist dort:

$$E_{r}=\frac{\sigma_{1}R_{1}}{\epsilon_0r}\;\hbox{für $R_1<r<R_2$}$$

Schliesslich ist für $r>R_2$:

$$E_{r}=\frac{\sigma_{1}R_{1}}{\epsilon_0r}+\frac{\sigma_{2}R_{2}}{... ...lon_0r}=\frac{\sigma_{1}R_{1}+\sigma_{2}R_{2}}{\epsilon_0r}\;\hbox{für $r>R_2$}$$

wobei hier die Additivität elektrischer Felder benutzt wurde. Wenn für $r>R_{2}$ $E_{r}=0$ sein soll, muss gelten

$$\sigma_{1}R_{1}+\sigma_{2} R_{2}=0$$

oder

$$\frac{\sigma_{1}}{\sigma_{2}}=-\frac{R_{2}}{R_{1}}$$

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Elektrische Felder bei einem Koaxialkabel, wobei einmal (dünne Linie) die Oberflächenladungsdichten $\sigma_i$ vom Betrage nach gleich und einmal (dicke Linie) die Produkte $R_i\cdot\sigma_i$ dem Betrage nach gleich sind.