Korrekturen

Seite: [*], Abschnitt 2.1.3.1:

0 $\displaystyle = m\ddot{x}+b\dot{x}+k x$ $\displaystyle =$ $\displaystyle \ddot{x}+\frac{b}{m}\dot{x}+\omega_0^2 x$    
  $\displaystyle = -\omega^2 A_0 e^{-i\omega t} -i\omega A_0 e^{-i\omega t} +\omega_0^2A_0 e^{-i\omega t}$ $\displaystyle =$ $\displaystyle \omega_0^2-\omega^2-i\omega\frac{b}{m}$    

Dies ist eine quadratische Gleichung in $ \omega$. Die Lösungen sind

$\displaystyle \omega_{1\text{,} 2}$ $\displaystyle = -\frac{i\frac{b}{m} \pm \sqrt{-\frac{b^2}{m^2}+\omega_0^2}}{2}$ $\displaystyle =$ $\displaystyle -i\frac{b}{2m} \mp \sqrt{\omega_0^2-\frac{b^2}{4m^2}}$    

Seite: [*], Abschnitt 2.58:

$\displaystyle \omega_{1\text{,} 2} = \left\{ \begin{array}{ll} -i\frac{b}{2m} ...
...\frac{b}{2m}$ ({\uml u}berkritische D{\uml a}mpfung).}   \end{array} \right.$    

Seite: [*], Abschnitt 2.1.3.1:
Die Schwingungsdifferentialgleichung des gedämpften Oszillators lautet also

$\displaystyle m\frac{d^2}{dt^2}x(t)+b\frac{d}{dt}x(t)+k x(t) = 0$    

Seite: [*], Gleichung (2.83):

$\displaystyle \frac{A}{\sin\left(\pi-\delta_2+\delta_1\right)} = \frac{A}{\sin\left(\delta_1-\delta_2\right)} = \frac{A_2}{\sin(\delta-\delta_1)}$    

Seite: [*], Gleichung (2.82):

$\displaystyle A = \sqrt{ A_1^2+A_2^2+2 A_1 A_2 \cos(\delta_2-\delta_1)}$    

Othmar Marti
Experimentelle Physik
Universiät Ulm