(Siehe Leisi, Klassische Physik II [?, pp. 64])
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Berechnung des Stromes in einem Medium
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Wir betrachten Ladungsträger mit der einheitlichen Ladung
q. Die Ladungsträgerdichte nj habe die Geschwindigkeit
j.
Der Strom δIj durch das Flächenelement d ist
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und damit
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Der gesamte Strom der Ladungsträger q ist dann
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wobei n = Σnj ist.
Die mittlere Geschwindigkeit der Ladungsträger ist
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Wir definieren das Vektorfeld der Stromdichte
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ist abhängig vom Ort, da auch n und
ortsabhängig
sind.
Der Strom bezüglich d ist dann
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und, integriert,
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Diese Gleichung besagt, dass der Strom gleich dem Fluss des Stromdichtefeldes durch eine Fläche A ist.
Wird der Strom durch mehrere Arten von Ladungsträgern gebildet, schreibt man
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Beispiel:
Driftgeschwindigkeit in einem Kupferdraht mit 10 mm Durchmesser und I = 100 A
Annahme: 1 Elektron pro Cu - Atom
Anzahl Cu - Atome pro Volumen
Mit v(t) = v0 cos(2πνt) und x(t) = ∫ v(t)dt hat man
Die maximale Strecke erhält man wenn der Sinus von −1 nach +1 geht.
Folgerung: bei ν = 50 Hz Wechselstrom zittern die
Elektronen einige ·2 ≈ 6.4 nm weit.
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Berechnung des Flusses eines Stromdichtefeldes durch ein geschlossenes Gebiet
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Wir betrachten eine geschlossene Fläche A, die wir in zwei Teilflächen A′ und A′′ aufteilen, so dass auf der Fläche A′ die Feldlinie aus der Fläche austreten und auf der Fläche A′′ sie eindringen.
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Wir schreiben die Gleichung mit der Stromdichte um
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oder
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Dies ist die Integralform der Kontinuitätsgleichung.
Mit dem Gaussschen Satz bekommen wir
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Die Differentialform der Kontinuitätsgleichung lautet demnach:
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Bei stationären Strömen hängen und ρel nicht von der
Zeit ab, so dass
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ist.
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Beispiel:
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Stromfluss in einem Kondensator
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Wir betrachten eine quasistationäre Änderung am Kondensator
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Mit I1 = −a1
·d
und I2 =
a2
d
folgt
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d.h. es scheint, als ob der Strom durch den Kondensator hindurch fliessen würde.
Wenn wir die Kontinuitätsgleichung auf A2 anwenden, bekommen wir
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oder
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Die Einheit der Stromstärke ist Ampère = A
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