Aus den Maxwellgleichungen folgen Wellengleichungen. Für das Vakuum erhält man
| (2.1) |
oder
| (2.2) |
In jedem Inertialsystem im Vakuum ist die Ausbreitungsgeschwindigkeit
| (2.3) |
In Medien ist die Ausbreitungsgeschwindigkeit entsprechend
| (2.4) |
wobei μ die relative Permeabilität und 𝜀 die relative Permittivität ist.
Alle Funktionen (skalar, vektoriell oder tensoriell), die nur von einer skalaren Variablen
| (2.5) |
abhängen lösen die Wellengleichung, wenn sie genügend oft stetig differenzierbar sind.
Damit können wir sagen: Jede Funktion (u) mit u = ·−ωt ist eine Lösung der Wellengleichung
| (2.6) |
sofern
| (2.7) |
gilt.
Aus den Gleichungen Maxwellgleichungen kann die Orientierung von , und berechnet werden.
| (2.8) |
, und bilden in dieser Reihenfolge ein rechtshändiges Dreibein. Die drei Vektoren stehen paarweise rechtwinklig aufeinander.
Aus der Wellengleichung für , bekommen wir die Beziehung
| (2.9) |
Diese Beziehung (2.9) ist aber unter Verwendung von (2.7) identisch mit (2.8).
Betragsmässig haben wir im Vakuum weiter die Beziehung
| (2.10) |