Zusammenfassung: Ströme

[Nächste Seite] [Vorherige Seite] [vorheriges Seitenende] [Seitenende] [Ebene nach oben] [PDF-Datei][Epub-Datei][Andere Skripte]

3.11 Zusammenfassung: Ströme

Makroskopischer Strom

Gleichung (3.1)

| ΔQ || I = ----|| Δt Fläche

Mittlere Geschwindigkeit der Ladungsträger

Gleichung (3.5)

∑ ⟨v ⟩ = 1- nj·vj n j

Stromdichte

Vektorfeld Gleichung (3.6)

i = nq ⟨v⟩

Gesamtstrom

Gleichung (3.8)

∫ I (F ) = i·da F

Strom bei mehreren Ladungsträgern

Gleichung (3.9)

∑ i = nkqk ⟨vk⟩ k

Kontinuitätsgleichung

Integralform Gleichung (3.15)

∫ ∫ ∫ ∂ i·da = div idV = ---ρeldV A V V ∂t

Differentialform Gleichung (3.16)

∂ div i(x,t) = - --ρel(x,t) ∂t

Ohmsches Gesetz

lokal Gleichung (3.2)

i(E ) = σE

integral Gleichung (3.4)

I = G ·U

Stromdichte und Relaxationszeit

Gleichung (3.12)

q2 ⟨t⟩ q2τ i = n--M-- E = n-M--E

Leitfähigkeit und Relaxationszeit

Gleichung (3.13)

∑ q2kτk σ = nk-M-- k k

Potential und Leitfähigkeit

Gleichung (3.21)

div [σ(x,y,z)grad U (x,y,z)] = 0

Leistung und Strom

Gleichung (3.8)

2 2 U-- P = R ·I = R

Magnetische Kraft zweier paralleler Leiter

Gleichung (3.1)

F = const· ℓ·I1·I2-- M r

Magnetische Kraft auf eine sich parallel zu einem Strom bewegende Ladung

Gleichung (3.22)

q·v ·I 1 Fz (r) = -------2· -- 2πε0·c r

Lorentz-Kraft

Gleichung (3.1)

FL = qv × B

Induktionskonstante

Gleichung (3.3)

1 μ0 = ---- ε0c2

Magnetfeld eines geraden Leiters mit dem Strom I

Gleichung (3.4)

B (r) = μ0-· I- 2π r

Kraftgesetz der Elektrodynamik

Gleichung (3.13)

F = q ·E + q·v × B

Biot-Savart-Kraft

Gleichung (3.16)

dF = I ·dℓ × B

Ampèresches Durchflutungsgesetz, Integralform

Gleichung (3.28)

∮ ∬ B ·ds = μ0 i·da S A(S)

Ampèresches Durchflutungsgesetz, differentielle Form

Gleichung (3.30)

rot B = μ0i

Quellenfreiheit von , Integralform

Gleichung (3.37)

∬ ∭ 0 = B ·da = div BdV A V(A)

Quellenfreiheit von , differentielle Form

Gleichung (3.38)

div B = 0

Ampèresches Durchflutungsgesetz und Quellenfreiheit(Vektorpotential)

Gleichung (3.43)

ΔA (x,y,z) = - μ0i (x,y,z)

Berechnung des Vektorpotentials

Gleichung (3.44)

μ0 ∭ i(r ) ′ A (r ) = --- ------′dV 4π |r - r |

Integralform der Formel von Laplace

Gleichung (3.48)

μ0I ∮ dℓ × ρ B (r) = ---- ---3--- 4π Leiter ρ

Hall-Spannung

Gleichung (3.3)

UHall = -I·B--- q·b ·n

Lorentztransformation der Felder

Gleichung (3.21)

E′ = γ(vy)(Ex + vy·Bz ) x′ Ey = Ey E′z = γ(vy)(Ez - vy·Bx ) ( v ) B ′x = γ(vy) Bx - -y2-Ez c B′y = By ( vy ) B′z = γ Bz + -2-Ex c

Lorentztransformation der Felder

Gleichung (3.22)

E_x′	= γ(v_y)
E_y′	= E_y
E_z′	= γ(v_y)
H_x′	= γ(v_y)
H_y′	= H_y
H_z′	= γ(v_y)

[Nächste Seite] [Vorherige Seite] [vorheriges Seitenende] [Seitenanfang] [Ebene nach oben]
©2005-2013 Ulm University, Othmar Marti,

Lizenzinformationen